第五百四十九章 换一种聚变方式！（2/2）

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但实际上严格意义上来说并不是。

核聚变不是随随便便就可以点燃的，我们需要先向反应炉输入能量才有可能从中得到输出的能量（这指的是通过ICRF加热天线提升等氘氚离子体的温度，让其碰撞聚变，产生更多的温度）。

如果将输入的能量看做‘输入X’，那么在维持等离子体运行的基础上，从反应堆中引导出来的能量，就是‘输出Y’。

而Y-X的差值，就是所谓的Q值。

只有当Q值等于一的时候，反应堆才能不需要外界的能量输入，依靠自身的聚变反应来维持稳定。

而Q值超过1，则代表值反应堆可以向外面输出能量，Q值越高，输出的能量也就越高。

但由于目前的科技，发电站并不能对核聚变产生的能量进行 100%的转化，理论上来讲能达到40%至50%就非常了不起了，破晓聚变堆使用了磁流体机组+传统热机也就达到了73%而已。

再加上其他的各种损耗，粗略的进行估算，Q值等于2.5的时候，可控核聚变就可以“保本”，即投入的‘钱’和发电产出的‘钱’平衡了。

只是显而易见的是，光是“保本”是不行的，考虑到庞大的基础设施以及后续的维护成本，科学家普遍认为，可控核聚变的“Q值”至少要大于50，才能算是真正实现了可控核聚变技术。

而破晓聚变装置的Q值，超过三位数。

这也是徐川当初选择托卡马克装置作为目标的原因，托卡马克装置的内部温度更高，反应堆腔室规整，能容纳的氘氚等离子体更多，产生的Q值会更大。

听着徐川提出的这个问题，梁曲思索了一下，回道：“提升聚变的温度或许可以解决这个问题？”

徐川点了点头，道：“这的确是一个办法，可以考虑。不过提升温度，对于仿星器来说，一方面难度较大，另一方面可能有点治标不治本。”

“环形磁场中的带电粒子一般需要沿环运动多圈才能连接底部和顶部，从而进行有效地中和电荷积累。但这一点对仿星器很不利，仿星器的各种形态的线圈数目非常多且极不规则，会形成大量局部磁镜。”

“而磁镜是可以在一定程度上约束带电粒子的，这将导致一些粒子被“捕获”在局部磁镜中，无法完整地完成环向运动，也就不能消除磁场曲率和磁场梯度带来的漂移，进而导致粒子损失。”

“特别是用于加热其它粒子的高能离子，由于碰撞频率很低，一旦被局域磁镜捕获就几乎逃不出来，损失很快。这对于聚变堆的自持加热（聚变反应产生的3.5 MeV氦原子核加热氘和氚）是极为重要的。”

梁曲提出的建议的确可行，因为温度越高，粒子的活跃性就越高，越是活跃，产生的碰撞几率就越大。